一、温度系数和温度的关系？
温度系数是材料的物理属性随着温度变化而变化的速率。
温度系数（temperature coefficient）是指在温度变化1K时，特定物理量的相对变化。温度系数越大，代表在相同温度变化下，其电阻增加的越多。温度系数会随应用领域的不同而不同，例如核能、电子学或磁学均有其温度系数。在以水为中子减速剂的核反应器，总体核反应度对温度的变化会以核反应性对水温度的变化来表示，不过反应器中的不同材质（如燃料或包复层）均有个自的核反应度温度系数。
二、人类通过仪器设备能达到的最高温度是多少？
5.1亿摄氏度
人类所能产生的最高温度是5.1亿摄氏度，约比太阳的中心热30倍。该温度是美国新泽西州普林斯顿等离子物理实验室中的托卡马克核聚变反应堆利用氘和氚的等离子混合体于1994年5月27日创造出来的。
三、温度梯度和温度的关系？
温度梯度（temperature gradient）是自然界中气温、水温或土壤温度随陆地高度或水域及土壤深度变化而出现的阶梯式递增或递减的现象。是描述温度在特定的区域环境内最迅速的变化会向何方向，以及是何种速率的物理量。
温度梯度是一维的数量，单位是摄氏（华氏）度/每单位长度（在特定的温度范围内），以SI单位是每米K（K/m）。温度梯度是一个矢量，通常把温度增加的方向作为正方向。
温度梯度（temperature gradient）是描述温度在特定的区域环境内最迅速的变化会向何方向，以及是何种速率的物理量；在自然界中气温、水温或土壤温度随陆地高度或水域及土壤深度变化而出现的阶梯式递增或递减的现象。具有连续温度场的物体内，过任意一点P温度变化率最大的方向位于等温线的法线方向上，称过点P的最大温度变化率为温度梯度。
温度-物体的冷热程度。物体温度的升高或降低，标志着物体内部分子热运动平均动能的增加或减少。
四、λ和温度的关系？
在物态不变时，热量Q=cmΔt，c是物体的比热容，Δt是温差，m是物体质量。这三者决定热量的大小多寡；但如果有物态变化，比如熔化、汽化等，则Q=λm，λ是物态变化的一个常数，通常称之为熔化热或汽化热，m是物体质量。
五、热点温度和gpu温度有关系吗
热点温度和GPU温度有关系吗
热点温度和GPU温度是计算机硬件运行过程中一个不可避免的问题，尤其在大型游戏或者图形处理软件使用过程中，用户往往会关注这两个参数的变化情况。那么，热点温度和GPU温度之间到底有没有直接的关系呢？这个问题涉及到计算机硬件工作原理和散热设计等多个方面，让我们一起来深入探讨一下。
首先，我们需要了解热点温度和GPU温度分别指的是什么。热点温度是指芯片上某个区域温度最高的点，通常是集中在芯片中央位置的一个小区域，而GPU温度则是整个显卡芯片表面的温度。热点温度往往比GPU温度要高，因为热点是芯片上温度最高的点，热量会先在这个位置集中释放。
热点温度和GPU温度之间的关系主要取决于硬件设计和工作负载。一般来说，计算机硬件设计会考虑到热量的分布和散热情况，尽量使热量均匀分布在整个芯片表面，这样可以有效降低热点温度的高温区域。而在高负载运行时，芯片整体温度会升高，也会影响到热点温度的变化。
另外，GPU的工作负载也会直接影响到热点温度和GPU温度之间的关系。当GPU处理大量图形运算或者运行高负载的游戏时，会产生大量热量，导致整个芯片温度升高，也会使热点温度相应上升。因此，热点温度和GPU温度在这种情况下会有一定的相关性。
除了硬件设计和工作负载外，散热系统的性能也是影响热点温度和GPU温度关系的重要因素。良好的散热系统可以有效帮助将热量从芯片表面快速散发出去，降低整体温度，进而减轻热点温度的过热情况。因此，用户在选购显卡时可以考虑散热系统设计是否合理，是否能够有效降低温度。
总的来说，热点温度和GPU温度之间存在一定的关系，取决于硬件设计、工作负载和散热系统的综合因素。在实际使用过程中，用户可以通过监控软件查看GPU温度和热点温度的情况，及时发现是否存在过热问题，并采取相应措施，如增加风扇转速、改善散热环境等，保证硬件的稳定运行。
希望通过本文的介绍，读者能够更好地了解热点温度和GPU温度之间的关系，避免因高温而导致的硬件损坏，确保计算机系统的稳定性和持久性。
六、显卡温度与GPU温度的关系
显卡温度与GPU温度是一对密切相关的概念，但并非完全相同。显卡是计算机中用于处理图形和视频输出的硬件设备，而GPU（图形处理器）则是显卡中的核心组件，负责进行图形渲染和计算任务。
在正常运行时，显卡和GPU会产生热量。随着计算任务的增加，显卡的温度会上升。因此，我们可以说GPU温度是显卡温度的一个重要组成部分。
然而，显卡温度并不仅仅取决于GPU的温度。显卡的散热系统、电源以及其他组件也会对其产生影响。散热系统的质量和功效决定了显卡在高负载情况下的温度表现。
在实际使用中，我们通常会关注显卡的温度，以确保它在安全范围内运行。过高的温度可能导致显卡性能下降、崩溃甚至损坏。因此，及时监测显卡温度并采取适当的散热措施是非常重要的。
为了降低显卡温度，可以采取以下几种措施：
- 确保显卡散热系统的清洁，定期清理尘垢。
- 提升机箱的通风性能，增加散热风扇的数量。
- 使用散热背板、散热器或水冷系统等专业散热设备。
- 在进行重负载任务时，注意显卡的风扇转速和温度监控。
总的来说，GPU温度是显卡温度的一个重要方面，但显卡温度还受其他因素的影响。了解显卡温度并采取适当的散热措施可以保证显卡的稳定性和寿命。
七、求色温与温度的关系？
把一块理想的标准黑体（能吸收全部外界辐射的物体）从绝对零度开始加热，随着温度升高辐射的电磁波波长逐渐变短，依次由红—橙红—黄—黄白—白—蓝白变化，当某一光源发出的光线的颜色对应到黑体在某一温度下所表现的颜色，则这个温度就是该光源的色温。单位是开尔文
色温表如下图
（观察会发现色温图与人类传统上的观感相反，温度越高越偏蓝色）
所以色温和温度是有关系的，但是是和黑体的温度与关，和其他物体的温度没有关系，在生活运用中，色温是用来衡量光源颜色的色彩标准。换言之，色温就是一套通过加热理想黑体是黑体表现不同颜色来标定的一套色彩标准。
就像1m被定义为光在真空中经过1/299792458s所传播的距离，1s被定义为铯原子的
9192631770次固有微波振荡次数所需的时间一样，是通过其他东西标定出来的另一套东西的标准。
至于摄影中提到的色温，主要说的是数码相机白平衡上设置的色温，会发现设置色温越低照片越偏蓝，这是因为照相机上的设置是为了对带有不同颜色的光源其颜色照射到物体表面产生的色偏进行补偿。
用白色物体举例，如果用2500k的光源对一张白纸进行照射，白纸会反射2500k光源的颜色从而显示出橙黄色，相机为了将白纸还原成白色，必须在后期进行补偿，大概原理就是加上橙黄色的互补色青蓝色来进行补偿，使之相加后仍然是白色。
一般认为，色温为6500k的光源所发出的光线是标准的白色，也就是说这样的光源照到白纸上，白纸反射的还是白色，以6500k为中心，色温越高的光源越偏黄，色温越低越偏蓝，为了补偿这种色偏，光源色温越越偏黄低相机就要用越多的蓝色去补偿，反正色温越高越偏暖就要用越多的黄色去补偿，因此产生了在相机上色温设置越高越偏暖的效果。
话说的很啰嗦，看图就懂了
八、电阻和温度的关系？
怎么形成导体电流
做切割磁力线运动的导体产生电流的原因，它是三个因素结合而成的结果。其一是导体上的原子核外带负电的电子；其二导体受到的外动力并且力的方向垂直于磁力线方向；其三是磁力线。导体产生电流主要原因是组成磁力线的微体核能，该核能上有双扇子形薄片和中间凸起的圆形薄片，这两个薄片垂直相交，交线段为双扇子形中间部位的中心线段和中间凸起的圆形薄片的直径。这个重合线段既是中凸圆交电力线的直径也是扇子形电力线的正中间线段，它们是相等的。这两个相垂直薄片都是按一定规律排列成的电力线，其中圆形薄片是一个中间凸起的曲面圆交电力线，它是由圆心发出的正负相邻均匀排列的电力线并组成的中间凸起的曲面圆，这些电力线都交于圆心，叫中凸圆交电力线，无论正或负电力线的方向都朝圆心吸，圆片上间夹着的正电力线对稍微加力的导体上带负电电子产生异性相吸，使电子吸到圆片电力线的圆心区域，此时的电子既受圆片上正电力线朝圆心的吸力，又受到加在导体运动的外力带动导体的电子稍微动些，这两个力使电子移动到圆片电力线的圆心区域，当电子到达水平的圆片电力线的圆心区域时，就立刻被此处的扇子形平行电力线向上的正电电力，将电子推到该电力线顶端并且进行排列成扇子形的电子波。
各因素的方向
导体做垂直切割磁力线运动力的方向垂直于磁力线，若这个使导体运动的动力线方向，能与组成磁力线核能上的双扇子形平面垂直时，为最佳动力线方向。由于组成磁力线上核能的中凸圆交电力线平面垂直于双扇子形电力线，所以使导体运动的动力线方向，几乎平行或重合于中凸圆交电力线平面，同样也是选择的最佳动力线方向，这样可知使导体运动的动力线方向与磁力线垂直；动力线方向与核能上的双扇子形电力线平面垂直；动力线与核能上的中凸圆交电力线平面平行或重合；动力线与双扇子形电力线平面上排列的扇形电子波仍然垂直。动力线在这里相当于一组平行线，其宽度等于磁力线范围尺度，长度等于导体的运动距离，厚度等于导体直径。由于平行动力线能使导体上的电子稍微动些，这说明动力线是不显电性的电力线即隐形电力线，其电量特小。若导体放在磁力线里保持静止状态，导体是不会产生电流的，若运动就会产生电流这说明，组成磁力线核能的圆片上的正电力线吸引稍微加力电子移动到它圆心，再由双扇子形平行电力线向上推送电子排列成扇子形电子波，该波平面垂直于动力线并且重合或平行于磁力线，在这里说明电子的体积，远远小于组成磁力线核能上的双扇子形电力线体积和中凸圆交电力线体积。在穿过导体的整齐磁力线上排列着扇子形电子波，波与波下底直线相连，并且朝动力线（导体运动方向）右侧直线运动。从这里可以看到两个相互垂直的隐形（不显电性）电力线即动力线与磁力线产生一个与它们两都垂直的显性电力线（在导体上），这个电力线方向在动力线右侧，该电力线（在导体上存在）上排列着双扇子形电子波串并且沿着电力线方向运动，这就是说两个隐形电力线产生了一个显性电力线，构成三线垂直。实质是磁力线垂直方向上的动力线，定向动力线上加在直线形导线的垂直方向上，并且沿着动力线的垂直方向运动，直线形导线上产生垂直于动力线的双扇子形电极串，这些电极产生原因是，穿过导体的组成磁力线的核能上的圆片电力线，向圆心吸导体上的电子，双扇子形电力线将这些吸到圆心区域的电子，在它的上面排列成双扇子形电子波，本身磁力线整齐排列的，那么它形成的波同样也是整齐排列的，这些电子波平面原本是正平行电力线上排列着的电子，这些成平面的负电电子自然就会倾斜一方向，内层的平行正电力线同样也倾斜相对的另一方向（这是电的方向性规律引起的），在这里从推导体运动的动力起点为界点，正电倾斜方向在界点右侧，负电倾斜方向在界点左侧，也就是站在界点即发出动力起点朝推导体的运动力方向看，处在磁力线范围的导体上排列的双扇子形平面电子波串，这些自然平行的电子波串构成这段导体，整个导体上的电子波平面外层的电子，向发出动力线起点的左端倾斜，使左侧显出负电；内层的正双扇子形正平行电力线，向发出动力线起点的右侧倾斜，使右侧显出正电，这段导体自然的形成了发动力线起点的左右电极，它的规律是右正极左负极。形的右端各个电子波上的正电力线，这就成为导体的双扇子形电极，这个电极串处在磁力线范围内的导体上，从正电极到磁力线以外的曲折或遥远的长度导体再回到磁力线范围内的另一端负极，这个整体的导体是一个大电极。正电极与处在磁力线以外导体上的原子核外电子之间自然出现异性相吸，由于原子核对电子的吸引力远远超过了正电极对电子的吸引力，所以正电极受到电子吸力进行移动，负电极受到原子核上的电子推斥力作用，同样背离电子移动，这样电极两端的吸推两个同向力，使扇子形电子波体在导体上运动。
三种相垂直电力线
动力线垂直磁力线也垂直电力线（导体上）。动力线是立体平行隐形电线；磁力线是立体平行隐形电力线；电力线是立体平行电子波串。动力线上的隐形电量比磁力线隐形电量大些，电力线上的电量就是立体平行的电子波串它是显性的大电量与磁力线的电量的的不可比拟。这些说明了在做切割磁力线运动的导体，用的两个垂直的隐形电力线，产生垂直于动力线并且为显性电的电子波（相当于磁力线范围的导体电流）。导体上的电子波平面垂直于组成磁力线核能上的中凸圆交电力线平面，与导体运动方向上的平行动力线垂直；与双扇子形平行电力线平面重合或平行。在磁力线范围的运动导体产生电子波形的电流方向，永远在导体运动方向的右侧。
动力线与磁力线产生电子波
动力线垂直于双扇子形电力线平面，这样中凸圆交电力线向四面八方吸电子到其圆心区域，但是顺动力线方向吸的电子比四面八方吸的电子的力稍微大些，这样有利于电子到达扇子形平面底处，并且向上推送电子进行排列成双扇子形电子波。再加上能使扇子形在导体上占有整齐不脱导体边位置。具体的是吸来的电子直接进入扇子形与圆形交线中心处，由于扇子形平面对电子的吸力，使吸到中心处的电子，在交线上以中间向两旁稍微散开些，并且顺着垂直方向上的扇子形平行电力线向上推送电子，使电子到达扇子形顶端排列成扇子形模样，又由于扇子形本身就像波，所以叫扇形电子波。
电流最大值对应的动力方向
导体在磁力线垂直方向上做切割磁力线运动，导体与磁力线的关系是，导体受到的外动力线方向既垂直于磁力线；并且还要与组成磁力线核能上的中凸圆交电力线平面平行，或经过该平面；还要与组成磁力线核能上的双扇子形平面垂直，符合这条件下的运动状态的导体，所受的动力方向才是最佳选择。它们的原因是扇子形电力线平面垂直于中凸圆形电力线平面并且从中间垂直相交于线段，该线段既是扇子形中间线段又是中凸圆形直径。由于中凸圆交电力线是正负相邻均匀排列的，所以在它的平面电力线范围内，向四面八方的位置上，存在着无数个相交电力线朝圆心的吸力，对稍微加力的正电粒子或稍微加力的负电粒子，都能使它顺着对应的异性电力线运动到其圆心区域，在这里中凸圆交电力线上的正电力线，对导体上的加同向力的电子产生吸引，使电子顺着中凸圆交正电力线快速移动到其圆心区域，这是单纯的中凸圆交电力线能使稍微加力的电子运动规律。
电子波形成原理
对于切割磁力线运动的导体上最简单的力，就是平行定长度的动力线，推动导体在垂直磁力线方向上运动，导体上的原子核外围电子自然随着该力出现受力趋势，相当于稍微加力的电子。导体进入磁力内，实质上是磁力线穿入导体上，那么组成磁力核能上的圆片正电力线向四面八方吸收稍微加力的电子，使它们飞般的到达圆心区域，通过圆心直径上的双扇子形平行电力线，将身边的电子迅速推到双扇子形顶端，进行从上向下排列成扇子模样，这就是电子波，由于每根磁力上由无数个单体核能组成的，每个单体核能都含有着一个双扇子形平行电力线，若处在导体体积上所有磁力线上的双扇子形平行电力线上，都排列上电子波，对于每个正电力线的扇子形平面上全部是电子排列的，该电子面的电力相当大，由于带电体或带电面有一规律，即带电体或带电面上的电会自然分开，形成电量相等的两极，这是因为面内层是正电力线的正电，外层是电子上的负电，所以电子排列的双扇子形电子波从双扇子形中间分开为两极，电子稍微倾向后面显出负电，正电力线稍微线倾向前面显出负电，同一平面上的扇子形电子波行列同行列，首尾异性相吸成串。这就是做切割磁力线运动导体上的电子波串形成原理。
电子波的方向
电子波的底是直线相连的。起初在每根磁力线上，按照它上面的扇子形状排列的电子波，由于扇子形平面垂直于导体的运动力线，所以扇子形平面上排列的电子波同样也垂直于导体的运动力方向，电子波在导体相连的长度恰巧是导体处在磁力线上范围的宽度，并且也是推动导体的平行动力线的宽度，这就是磁力线范围处的导体上排列成的相连的电子波。
导体电子波的运动方向
当处在磁力线区域的导体上全部排列成有规律的整体电子波串行列时，由于各个单波相当于一个微小电极，正电极总是在切割磁力线运动力方向的右侧，这样它们连成的整体串同样也分正负电两极，正电极同样也在切割磁力线运动力方向的右侧时，对于处在磁力线范围的那部分导体成为整体的大电极，这个大电极的正电极仍然在切割磁力线运动力方向的右侧，这部分导体两端成正负电极，电力相当大，在离开磁力线范围的导体上，对靠近正电极的原子核外电子产生很大的吸力，由于原子核外电子不能挣脱原子核对它的吸力，它们之间的吸力，使正电极向电子方向运动；对靠近负电极的原子核外电子产生很大的排斥力，对负电极起到推动作用，这就是同性相斥异性相吸规律，产生了后面的负电极受到推力，前面的正电极受到靠前的电子吸力，并且吸力与吸推力作用在同一整体大电极的首尾，这样使电子波组合体在磁力线范围导体上运动。这就是磁力线范围的导体电流。
曲面圆交电力线怎样吸电子
由于这个曲面圆片上无数个电力线和其对应的四面八方无数个朝圆心吸力方向，这些电力线全部与磁力线方向垂直，所以对导体加力的电子就沿着垂直于磁力线方向的圆片的圆心移动，此时电子受到两种作用，即导体受的外力，引起导体的电子稍微加力，圆片上的无数方向正电力线就要四面八方向圆心吸这些加力电子到其圆心区域，此时的电子立即被其垂直方向上的平行扇子形正电力线，将电子推送到扇子形顶端并且按照扇子形状进行排列，排列成一连串贴在磁力线上的双扇子形电子波并且下面为直线形。
为啥叫扇子形电力线
双扇子形电力线薄片的两个扇子各自中间部分稍长些，才叫它扇子形的平行电力线，它们这两个扇子并列在一起组成双扇子形电力线，从与它相交的圆面直径为界，向上部分扇子形平行线为正电力线，并且方向朝上，向下部分电力线为负电力线，并且方向朝下，底下是连着的两个弧形线段，由于双扇子形电力线的下方为负电力线，它与带负电的电子是排斥作用，不能排列电子，只有上方的正扇子形电力线排列电子。由于这个微小双扇子形平行电力线的上下为异性电，所以这些微体接触时就会首尾异性相吸成串，这就是磁力线，这也是它能连成磁力线的第一个作用。它的第二个作用，就是双扇子形向上的正电力线，对穿着磁力线的导体上的带负电电子进行排列成电子波。具体的是将电子吸到双扇子顶端，进行从上往下排列到正负分界线位为止，排列成的电子波上为双扇子形状下为直线形。这就是平面电子波。
曲面螺旋形电流
电子波在导体上运动，只要离开磁力线的导体，电子波就不受磁力线的束博力，就会翻劲成曲面螺旋形状仍然运动，并且绕着导体中心线运动，这个圆形螺旋体积几乎与导体体积全等或小于导体的体积。
导体电子三次运动
起初导体做垂直切割磁力线运动的方向，导体的电子顺正电力线方向移动到圆片电力线的圆心区域这是电子第一次运动，再由扇子形正电力线向上推力，使导体的电子出现第二次向上移动，移动方向与导体运动方向相垂直，当电子移动到扇子形顶端时按规律排列成波，波出现两极，磁力线以外的导体上的电子，对波的正极相吸对负极相斥，这样电子波正极受电子吸引运动，这就是磁力线范围的电流方向，它永远在导体运动方向的右边，这是导体上排列的波形电子运动，这属于导体电子的第三次移动。
电形状的性质
正负异性电除了具有本能性即异性相吸与同性相斥外还有，电的形状性质，若点电，是微小圆柱平行电力线和它外套的无数方向的球交电力线组成的微体，电线交于球心，并且正负相邻均匀掺杂排列，它是不定的方向；正电电力线或负电力线电力线（指单性），具有一定的长度和方向，它是某种点电连成的串，若它与异性不相等的电相吸，仍然保持着线形状，它就会形成上下两极，两极电的正负性是靠产生原因确定的，比如做垂直切割磁力线运动的直线导体上，排列的扇子形电子波面的正负极，它是在双扇子形的平面平行正电力线的每根电力线，吸上带负电的电子自然排列成电子串，排列成的各个电子串组合仍然是平面，但是双扇子形平行正电力线的电量与它上面排列的所有电子的电量是不相等的，此时正平行电力线面就要向动力线的右侧倾向，负电的双扇子电子面就要向动力线左侧倾向，这是规律，再比如旋转力使正负电粒子旋转运动，以旋转面为界限，正电粒子向上发出正电力线，负电粒子发出负电力线，并且正负电力线方向相反，这就是旋转力使粒子产生立体平行电力线，分上下两极它的细节是，旋转力方向确定正负电极的位置，若旋转动力是顺时针，以时针面为界面，正电力线在时针背面，负电力线在时针正面，这是正负电粒子随运动力产生电极的规律，做切割磁力线运动导体上排列成的电子波平面同样实施，在这里导体运动瞬间排好电子波，导体仍然运动着相当于时针在短时间的直线运动，那么这些排好的电子波就会在时针背面形成负电极，时针正面形成正电极。产生电极的原因对磁力线无关系，磁力线在磁力产电过程中，只起到排列双扇子形电子波的作用。带电粒子、面、体在随某动力的方向上运动时，它就会在运动力方向的垂直的方向上产生直线形两极，并且动力线右侧为正电极，左侧为负电极。产生的正负电极，起决定性作用的是动力方向。这个电子波就是以运动力为界分成左右两极的；对于面电，它必然是正负电不等的内外两层形成的，它在静止的瞬间，正负电层各向对方的反方向出现倾向趋势，自然形成正负电两个极，根据面积等分开，一半面积为正电极另一半面积为负电极；对于电体，必然是带电面有规律排列成的，同样按等体积分开两半，一半为正电极另一半为负电极。在导体上形成的电子波正负两极，是两极外区域电子吸正极，推负极，这两个同向力使电子波体电极，向正极方向运动形成电子波流，这就是处在磁力
线范围内的导体电流。总的来说点带电体是交于一点无数个方向的正负相邻电力线组成的点电体，它是不定方向的；线分正负向为线电极；面分正负向为面电极；体分正负向为体电极。
顺力运动的带电体产生电极
导体做切割磁力线运动的动力，起两个作用，第一使导体上的电子稍微动些，第二使导体上排列成的双扇形电子波，产生正负直线两极，并垂直于动力线方向，正电极在动力线右侧，负电极在动力线左侧。随飓风旋转的带正电粒子与带负电粒子，假设旋转力为圆形表逆时针旋转的，在圆形表的平面分离出正面为正电粒子背面为负电粒子，这些分离出的正负粒子也是个电极，同样符合动力线产生电极的右正左负规律。旋转平面上的正负粒子上下分离，若将旋转力仍然为逆时针旋转，正粒子电极为时针表背面，负电粒子电极为时针表正面。假设正负粒子是正负电子，正电子本身聚集核能在表的背面，发射出定长度的平行正电力线；负电子本身聚集核能在表正面发射出定长平行负电力线，这两组上下正负平行电力线构成的是一个大的正负电极。这些电力线组成以表圆面为底面积的圆柱体，若将表背面组成圆柱体的平行正电力线上，排列负电的电子，成为平行负电子串组成的圆柱，正电力线上的正电量与排列的电子负电量不一定相等，若这个电子串圆柱体顺着某方向运动，那么圆柱上的每根电子串上的电子，就会向运动力方向的左侧倾斜，每个电子串上的正电力线就会向运动力方向的右侧倾斜，这个电子串圆柱，无论怎样状态放置，都以等体积分开自然形成正负电两极，它与导体上用磁力线排列成的双扇子形平面电子波，随动力运动形成的双扇子形电子波的正负电极很相似，只不过体与面不同。在导体上电子经磁力线排列的双扇子形电子波体，是一个以正电极为起点随导体整个导体，无论导体多长或怎样的变形最后回到双扇子形电子波体的负极上，这个整体是是一个完整的电极。同样将时针表正面发射点负电力线上排列上正电子，形成的正电子串同样组成圆柱，该圆柱按某方向运动，正电串圆柱体，同样也分成以运动力方向的右侧为正电极，左侧为负电极。这就是顺动力线运动的带电线、带电面、带电体，产生的线电极、面电极、体电极，正负极以动力处的方位规律来确定电极正负。
九、温度和压强的关系？
在理想状态下，温度和压强有关系的。理想气体状态方程,PV=NRT P是压强，T是温度。
由方程式可以看出压强与温度是正比关系，温度越低，压强就越小，压强越大温度也越高。
压力和温度之间是没必然联系关系，体积不变的情况下温度越高，压力越大；不能单纯说压力和物体之间状态的转化有关系。
如在密闭空间内，液态水吸热汽化，则变成汽态的过程中压力升高；在敞口容器中液态水放热冷凝变成固态冰，压力不变，但体积增大。
单纯说水蒸气和冰没有可比性，所在的空间有关系，就密闭容器而言，水蒸气放热凝华成冰，容器内压力是降低的，反之相反。
十、温度的关系和意义？
温度（temperature）是表示物体冷热程度的物理量，微观上来讲是物体分子热运动的剧烈程度。温度只能通过物体随温度变化的某些特性来间接测量，而用来量度物体温度数值的标尺叫温标。
它规定了温度的读数起点（零点）和测量温度的基本单位。国际单位为热力学温标（K）。国际上用得较多的其他温标有华氏温标（°F）、摄氏温标（°C）和国际实用温标。
从分子运动论观点看，温度是物体分子运动平均动能的标志。温度是大量分子热运动的集体表现，含有统计意义。对于个别分子来说，温度是没有意义的。根据某个可观察现象（如水银柱的膨胀），按照几种任意标度之一所测得的冷热程度